曲線運(yùn)動(dòng)沖量的計(jì)算通常涉及到牛頓第二定律（F = ma）和動(dòng)量定理（沖量等于動(dòng)量的變化率）。具體來(lái)說(shuō)，如果物體受到恒定的力作用并經(jīng)歷曲線運(yùn)動(dòng)，那么可以使用動(dòng)量定理來(lái)計(jì)算沖量。
具體來(lái)說(shuō)，如果物體在時(shí)間間隔Δt內(nèi)經(jīng)歷了一段曲線運(yùn)動(dòng)，那么它的動(dòng)量變化ΔP可以表示為：
ΔP = FΔt
其中F是物體所受的恒定合力，Δt是時(shí)間間隔。根據(jù)牛頓第二定律，這個(gè)恒定合力可以表示為：
F = ma
其中m是物體的質(zhì)量。將這個(gè)恒定合力代入動(dòng)量定理中，可以得到：
ΔP = (ma)Δt
因此，沖量I可以表示為：
I = ΔP = maΔt
其中a是物體的加速度。
需要注意的是，如果物體受到的是變力作用，那么需要使用動(dòng)能定理或牛頓運(yùn)動(dòng)定律來(lái)計(jì)算沖量。此外，如果物體受到的力不是恒定的，那么需要使用微積分來(lái)求解沖量。總之，曲線運(yùn)動(dòng)沖量的計(jì)算需要考慮到物體的受力情況、運(yùn)動(dòng)狀態(tài)和時(shí)間等因素。
假設(shè)一個(gè)質(zhì)量為$m$的小球在光滑的水平面上以速度$v$沿曲線運(yùn)動(dòng)，經(jīng)過(guò)時(shí)間$t$后，它與一個(gè)固定在地面上的擋板碰撞并反彈。設(shè)小球與擋板的碰撞是完全彈性的（即碰撞前后小球的速度大小相等），忽略空氣阻力。
在這個(gè)過(guò)程中，小球的動(dòng)量變化可以由沖量來(lái)計(jì)算。根據(jù)動(dòng)量定理，小球的動(dòng)量變化等于作用在它上面的所有力的沖量的矢量和。在這個(gè)例子中，只有重力（或擋板對(duì)小球的彈力）作用于小球，所以重力（或彈力）的沖量是動(dòng)量變化的原因。
具體來(lái)說(shuō)，假設(shè)小球的初始動(dòng)量為$P_0 = mv$（方向沿曲線運(yùn)動(dòng)的方向），經(jīng)過(guò)時(shí)間$t$后，小球的動(dòng)量為$P = mv - mgt\cos\theta$（其中$\theta$是小球與擋板碰撞時(shí)的角度）。因此，小球的動(dòng)量變化為$\Delta P = P - P_0 = mgt\cos\theta$。
這個(gè)沖量是由重力（或擋板對(duì)小球的彈力）產(chǎn)生的。假設(shè)重力（或彈力）的方向與小球的初始速度方向相反，那么重力（或彈力）的沖量為$Ft = mg\cos\theta t$。因此，重力（或彈力）的沖量是動(dòng)量變化的原因，它們的大小相等且方向相同。
綜上所述，這個(gè)例題展示了如何計(jì)算曲線運(yùn)動(dòng)中小球的動(dòng)量變化，并說(shuō)明了沖量是如何產(chǎn)生和如何與動(dòng)量變化相關(guān)的。