通過大量實驗光電效應方程英語作文，得出光電效應有以下實驗規律：
1）。 每種金屬在產生光電效應時都有一個極限頻率（或截止頻率），即照射光的頻率不能低于某個臨界值。 相應的波長稱為極限波長（或紅極限波長）。 當入射光的頻率低于極限頻率時，無論光有多強，電子都無法逃逸。
2）。 光電效應中產生光電子的速度與光的頻率有關，與光強無關。
3）。 光電效應的瞬時性質。 實驗發現，只要光的頻率高于金屬的極限頻率，無論光的亮度如何，光子的產生幾乎是瞬時的，即金屬被照射時幾乎立即產生光電流。 響應時間不超過十的負九秒次方（1ns）。
4). 入射光的強度只影響光電流的強度，即只影響單位時間內從單位面積逸出的光電子的數量。 當光的顏色不變時，入射光越強，飽和電流越大，即對于某種顏色的光，入射光越強，在一定時間內發射出的電子越多。
在光電效應中，顯然需要足夠的能量來釋放光電子。 根據經典電磁理論，光是一種電磁波，電磁波的能量是由其強度決定的，即只與電磁波的振幅有關，與電磁波的頻率無關。海浪。 實驗規則中的第一點和第二點顯然無法用經典理論來解釋。 第三篇文章也無法解釋，因為根據經典理論，電子要想獲得足夠的能量逃離極弱的光，必須有一個能量積累的過程，不可能瞬間產生光電子。 在光電效應中，電子的噴射方向并不完全具有方向性，而是大部分都是垂直于金屬表面發射的，與光的方向無關。 光是一種電磁波，但光是一種高頻振蕩的正交電磁場。 振幅很小，不會影響電磁場。 電子發射方向受到影響。 所有這些，實際上暴露了經典理論的缺陷。 要解釋光電效應，必須突破經典理論（量子論）。
根據愛因斯坦的光量子理論，發射到金屬表面的光本質上是能量為ε=hν的光子流。 如果照射光的頻率太低，即光子流中每個光子的能量較小，當照射到金屬表面時，電子吸收這個光子，增加的能量ε=hν仍小于電子離開金屬表面的能量。 如果需要必要的功函數，電子就無法從金屬表面逃逸，因此無法產生光電效應。 如果照射光的頻率足夠高，使電子吸收足夠的能量來克服功函數并脫離金屬表面，就會發生光電效應。 此時，逸出電子的動能、光子能量和功函數之間的關系可表示為：
光子能量=釋放電子所需的能量（功函數）+發射電子的動能。
E=h_{v}=KE_{max}+W_{0} ---------------------------------- --------------- (1)
其中，KE_{max}是光電子的最大動能，W_{0}（功函數）是使光電子離開材料表面的能量，E是入射光子的能量。
h/e實驗如圖1所示。能量為hν的光子照射真空管中的陰極，并將能量傳遞給陰極中的電子。 電子消耗W_{0}的能量從陰極板表面逃逸，剩余能量轉化為電子的最大動能KE_{max}。 通常一些電子會到達管內的陽極并會聚成光電流，但如果在陰極和陽極之間施加反向電壓，則可以防止光電流的形成。 通過測量“截止電位”V，即導致光電流為零的反向電壓，可以找到KE_{max}。
KE_{max}=V_{e} ----------------------------------------------------- ------------------- (2)
其中，e為電子的基本電荷，e=-1.6^{-19}C。代入愛因斯坦方程，可得
V = (frac{h}{e}) ν -frac{W_{0}}{e} ------------------------- ---------------------------- (3)
將“截止電勢”V與入射光頻率ν作圖，可得到圖2所示的直線圖； 其中 (frac{W_{0}}{e}) 是直線與 V 軸之間的截距光電效應方程，frac{h }{e} 是直線的斜率。 因此，利用Excel的“最小二乘法”求直線方程的斜率和截距，就可以分別求得h和W_{0}的值。
