后面我們早已對動能和動能定律有了一個比較全面而又淺薄的認識，那從明天開始，我們來看一下動能定律具體的應用方法有什么。說白了，這種方法都是物理意義上的變型。你們仔細感受。
首先我們要有一個基本認識，題目中有速率與位移的關系，通常就會考慮用動能定律。倘若出現了速率與時間的關系，我們首先應當考慮的是動量定律。動量定律后續探討。我們結合一道例題看一看全過程和分段結合怎樣使用
如圖所示，在豎直平面內，粗糙的斜面AB長為2.4m，其上端與光滑的弧形軌道BCD相切于B，C是最高點，圓心角∠BOC＝37°，D與圓心O等高，弧形軌道直徑R＝1.0m，現有一個質量為m＝0.2kg可視為質點的滑塊，從D點的正上方h＝1.6m的E點處自由下落，滑塊正好能運動到A點.（sin37°＝0.6，cos37°＝0.8，g取10m/s2，估算結果可保留根號）．求：
（1）滑塊第一次抵達B點的速率；
這一問比較簡單，而且作為對所學知識的鞏固和練習具有挺好的鍛練價值。剖析，很自然能夠想到分段研究，ED為自由落體運動，運動學知識可以曉得D的速率v1=根號下(2gh)。動能定律可以曉得mgh=(1/2)m(v1的平方)－0，（寫零是一個挺好的習慣，注意感受）一直可以得到v1=根號下(2gh)。這正好驗證了動能定律與牛頓第二定理是一致的。DC為光滑弧形軌道下降，物體遭到的重力是恒力但支持力不管大小怎樣變，方向始終在變摩擦力做功的計算公式，所以運動學難以求解。又由于是變力很容易就想到用動能定律mgR+0=(1/2)m(v2的平方)－(1/2)m(v1的平方)，v2為C點的速率。同理CB段用動能定律－mgR(1－cos37°)+0=(1/2)m(v3的平方)－(1/2)m(v2的平方)v3為B點的速率。所以B點的速率就求下來了。
不要著急結束，我們再來看下。假如把上面動能定律的三個多項式兩側相乘等于左邊相減，這么我們就可以得到mgh+°=(1/2)m(v3的平方)－0。是不是借助全過程動能定律就可以愈發容易得出結果了呢并且這個容易雖然是物理知識的應用。那是不是所有的問題都是全過程動能定律就容易解決呢？我們來看一下第二問。
（2）滑塊與斜面AB之間的動磨擦質數；
此次我們先用全過程動能定律，從E點到A點，重力所做的功W1+磨擦力所做的功W2=0－0（再指出一下，不要吝惜多寫0）。很容易能夠算出磨擦質數為0.5。
還是不要停，再看一下分段，假如看BA段摩擦力做功的計算公式，重力所做的功W3+磨擦力所做的功W2=(1/2)m(v3的平方)－0。也可以解下來。所以，全過程和分段動能定律對同一個問題都可以求解，然而實際情況中，還是大約恐怕一下哪種方式相對更簡單一些。
繼續深入，求磨擦質數當然也就是求加速度，這是不是可以說這個模型就是類豎直上拋呢？看穿這一點，就可以加深對知識的理解。
（3）滑塊在斜面上運動的總路程及總時間．
不要著急去做，我們首先要想一下，為何有這個問題？這個問題隱藏著哪些潛臺詞？既然問斜面上總路程，這么肯定不是無限大，那是不是說明說明某個時刻，物體停了，速率為零。物體為何會停，通過剖析，不難曉得磨擦力做功消耗能量。所以磨擦力的功加上重力的功應當等于動能的變化。磨擦力的功顯然我們曾經說過的“驢拉磨”模型，重力所做的功只與初末位置有關，那末位置在那兒呢？是最高點嗎？這是本題的一個難點。殺手锏，畫速率時間圖象，我們不難看出，其實物體不是停了，而是剛好未能沖上斜面了，然后在弧BC及其對稱位置往返運動了。到目前為止，我們曉得了一個關鍵的信息，物體沒有停，而是在B點的速率為零。所以用動能定律不難求出斜面路程了。
這么時間呢？一直從圖象上看，注意兩點，一是上下的斜率不一樣，由于加速度不一樣。二是分段的時間用速率乘以加速度就可以曉得。三是顯著是一個周期函數或則數列。你們可以嘗試估算一下。所以圖象是數學問題一個挺好的輔助工具。假如把弧弄成如下的無動能損失的擋板雖然也是換湯不配藥。
下一期我們看動能定律的分解。
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