5.電磁場(chǎng)和帶電體之間有互相斥力。場(chǎng)對(duì)帶電粒子施以斥力，粒子受力后，它的動(dòng)量發(fā)生變化，同時(shí)電磁場(chǎng)本身的狀態(tài)亦發(fā)生相應(yīng)的改變。為此，電磁場(chǎng)也和其他物體一樣具有動(dòng)量。幅射壓力是電磁場(chǎng)具有動(dòng)量的實(shí)驗(yàn)證據(jù)。本節(jié)從電磁場(chǎng)與帶電物質(zhì)的互相作用規(guī)律出發(fā)導(dǎo)入電磁場(chǎng)動(dòng)量密度表達(dá)式。1、電磁場(chǎng)的動(dòng)量密度和動(dòng)量流密度考慮空間某一區(qū)域，某內(nèi)有一定電荷分布，區(qū)域內(nèi)的場(chǎng)和電荷之間因?yàn)榛ハ嘧饔枚l(fā)生動(dòng)量轉(zhuǎn)移。另一方面，區(qū)域內(nèi)的場(chǎng)和區(qū)域外的場(chǎng)也通過界面發(fā)生動(dòng)量轉(zhuǎn)移，因?yàn)閯?dòng)量守恒，單位時(shí)間從區(qū)域外通過界面S傳入?yún)^(qū)域內(nèi)（V）的動(dòng)量應(yīng)等于V內(nèi)電荷的動(dòng)量變化率加上V內(nèi)電磁場(chǎng)的動(dòng)量變化率。故由麥克斯韋多項(xiàng)式和洛侖茲力公式可導(dǎo)入電磁場(chǎng)和電荷體系的動(dòng)量守恒定理。場(chǎng)對(duì)帶電體的作用為洛侖茲力，在洛侖茲力作用下帶電體的機(jī)械動(dòng)量變化為消掉，把洛侖茲力密度改寫為：考慮對(duì)稱性，由于是單位張量，即（直角坐方向一致。同理得到：但是這樣一來，則有或則化為其中至此，可以把機(jī)械動(dòng)量的變化率寫成討論：若積分區(qū)域V為全空間，則面積分項(xiàng)為零，依據(jù)動(dòng)量守恒定理，帶電體的機(jī)械動(dòng)量的降低等于電磁場(chǎng)的動(dòng)量的降低，因而稱為電磁動(dòng)量，而把稱為電磁場(chǎng)動(dòng)量密度，因而得到這說明，若把帶電體和電磁場(chǎng)看作一個(gè)封閉的熱學(xué)體系動(dòng)量公式，則體系的機(jī)械動(dòng)量和電磁動(dòng)量之和是守恒的注意：對(duì)于平面電磁波，有這兒的是電磁波的傳播方向單位矢量，依照電磁動(dòng)量密度公式即可得到一定頻度的電磁波的平均動(dòng)量密度這個(gè)關(guān)系式在量子化后的電磁場(chǎng)也是創(chuàng)立的，量子化后的電磁場(chǎng)由光子組成動(dòng)量公式，每位光子的能量為，其中，h是普朗克常數(shù)，ω是頻度。
因而可以看出：每位光子所帶的動(dòng)量若積分區(qū)域V為有限空間，則面積分項(xiàng)不為零，光子光子動(dòng)量流機(jī)械動(dòng)量電磁場(chǎng)動(dòng)量由于方程左邊第一項(xiàng)表示機(jī)械動(dòng)量，右側(cè)第二項(xiàng)代表了電磁場(chǎng)動(dòng)量，因而右側(cè)項(xiàng)也必然具有動(dòng)量的意義，而它是面積分，所以把它解釋為穿過區(qū)的邊界面S流入體內(nèi)的動(dòng)量流。故稱磁場(chǎng)動(dòng)量流密度張量()。下邊再看動(dòng)量流密度張量的數(shù)學(xué)意義：其份量的具體解釋為：設(shè)ABC為一面元，這面元的三個(gè)份量為三角形OBC、OCA和OAB的面積，OABC是一個(gè)體積元V，通過界面OBC單位面積流入體內(nèi)的動(dòng)量三個(gè)份量為：于從面元ABC流出的動(dòng)量。為此，通過ABC面流出的動(dòng)量各份量為：寫成矢量式：這就是通過面元流出的動(dòng)量。為此，通過閉合曲面流出的總動(dòng)量為33張量的份量的意義是通過垂直于單位面積流過的動(dòng)量j份量。3、輻射壓力()電磁場(chǎng)作為物質(zhì)在流動(dòng)（幅射）時(shí)，一旦碰到其他物體，都會(huì)發(fā)生互相斥力，由電磁場(chǎng)造成的對(duì)其他物體的壓力稱為幅射壓力。若果是可見光造成的幅射壓力，一般稱之為光的壓力。由電磁場(chǎng)動(dòng)量密度式和動(dòng)量守恒定理可以算出幅射浮力。
假有一平面電磁波的以θ角入射于理想導(dǎo)體表面上而被全部反射，試求此導(dǎo)體表面所遭到的幅射浮力。導(dǎo)體表面對(duì)空間電磁波所施加的斥力，等于單位表面上電磁場(chǎng)動(dòng)量在單位時(shí)間內(nèi)所發(fā)生的變化。因?yàn)槌饬εc反斥力大小相等，它的量值就等于電磁波對(duì)物體單位表面所施加的壓力。因?yàn)殡姶挪ǖ膫鞑ニ俾蕿閏，在單位時(shí)間內(nèi)射到單位橫截面的電磁動(dòng)量為：設(shè)電磁波的入射角為θ，則單位時(shí)間內(nèi)射到單位表面積上的電磁動(dòng)量為同樣，在單位時(shí)間內(nèi)被物體單位表面反射的電磁動(dòng)量這兒的R為反射系數(shù)。為此，單位時(shí)間內(nèi)動(dòng)量在法向的單位面積上的變化為：