范勤山教育教學工作室將熱動量定律理論化，并將適用于粒子的牛頓第二定理擴展到粒子系統，得到了粒子系統的動量定律、動量矩定律和動能定律，又稱粒子系統動力學的萬能定律。粒子系統動力學普遍定律的主要特征是構建了描述粒子系統整體運動狀態的數學量（動量、動量矩和動能）與作用在粒子系統上的特征量（主矢量、主力矩和功）之間的關系。動量定律及其應用基于工程靜力學得到的推論，任意力系統可以簡化為一個主向量，一個主矩簡化為一個點，當主向量和主矩同時為零時，力系統是平衡的;當主向量和主矩不為零時，物體將形成運動。粒子系統的動量定律構建了粒子系統動量隨時間的變化率與主矢量之間的關系。本章內容是對學院化學相關教學內容的延伸和擴展，不是簡單的重復，而是我們會更加關注動量定律在工程中的應用，為什么偏心定子電機在工作時左右運動;這些運動的規律是什么;它會不會上躥下跳;優點和缺點。當蹲在地磅上的人站起來時，地磅指示器會不會發生變化，放置在光滑臺面上的臺式吊扇工作時會出現什么現象，從水槽的架子上取下架子后會出現什么現象怎么應用動量定理，顆粒系統的動量，顆粒的動量——顆粒質量與顆粒速率的乘積， 稱為粒子的動量，動量具有矢量的所有特征，因此動量是矢量，它是定位矢量。動量具有重要的數學意義，也是力效應的量度。
例如，殼體的質量很小，但由于它的運動速度非常大怎么應用動量定理，它可以穿透堅硬的厚板;雖然正式停靠的貨船速度很慢，但由于質量大，它仍然可以撞倒一個鋼筋混凝土制成的碼頭。粒子系統中所有粒子動量的矢量和，稱為粒子系統的動量，又稱粒子系統的動量，是一個自由向量，是測量粒子系統整體運動的基本特征之一。具體估計可以基于其在直角坐標系中的投影。值得注意的是，在化學中，粒子剛體矢量公式推導出時間的第一個順序：剛體的速率;m是粒子系統的總質量。因此，粒子系統的動量可以改寫為：該結果表明粒子系統的動量等于粒子系統總質量與剛體速率的乘積。這相當于將粒子系統的總質量集中在剛體點的動量上，這也表明粒子系統的動量描述了粒子系統的剛體的運動。上述動量表達式對于剛性系統也是正確的。動量不能描述粒子系統的整體運動，因為它不能描述粒子系統的旋轉效應。粒子系統的動量定律將牛頓第二定理應用于粒子系統中的第i個粒子：粒子的動量定律——粒子的動量推導出時間的第一階，等于作用在粒子上的力，對于由n個粒子組成的粒子系統可以列出n個這樣的方程， 將方程兩邊的項分別相乘，注意粒子系統中粒子之間的相互排斥總是成對的，所以粒子系統內力的矢量和等于零，所以上面的方程就變成了），即粒子系統動量隨時間的變化率等于粒子系統外力系統的矢量和。粒子系統。
其中，作用在粒子系統上的外力的主要矢量。將上述方程的兩側積分得到粒子系統在積分模式下的動量定律，也稱為粒子系統的脈沖定律（）：這表明粒子系統在一定時間間隔內動量的變化等于粒子系統的外力沖量。該定理被廣泛用于解決碰撞問題。是由運動的初始條件決定的常量矢量。如果作用在粒子系統上的外部主向量不是恒定的，但某個坐標軸上的投影是常數為零，從上面的方程可以看出粒子系統的動量在坐標軸上是守恒的。例如，在示例1的圖示系統中，三個重物的質量通過繞過兩個固定滑輪的繩索連接，四面體的質量為m，省略了所有摩擦力和繩索的重量。3.如果將上述系統放置在有凸起的地面上，如圖所示，當塊1增大時，系統的水平壓力在凸起部分。 1.系統動量的表達;2.系統最初是靜止的，當塊1增長s時，假設物體相對于四面體的速率是已知的，四面體的速率和四面體相對于地面的位移。解決方案：1.確定系統的動量表達式。坐標系的構造如圖所示。按照以四面體為動力學體系，四面體的速率為v，每個塊相對于四面體的速率為v解： 2.確定四面體的速率和四面體相對于地面的位移。無論所有摩擦如何，系統在水平方向上都守恒動量，即確定四面體的速率和四面體相對于地面的位移。由于系統最初是靜止的，因此剛體在水平方向上是守恒的。
對于上述方程的積分，得到四面體的位移。解決方案：3.確定凸起的排斥力，可以使用剛體運動定律。設塊相對于四面體的加速度為a，由于突出部分的作用，四面體不動，根據剛體運動定律，注意四面體的加速度a很容易用牛頓定理計算出來。剛體運動定律 剛體運動定律是粒子系統動量定律的另一種方式。剛體運動定律 這就是剛體運動定律：粒子系統總質量與剛體加速度的乘積等于作用在粒子系統上的外力的矢量和。兩個相同的均質圓盤，放置在光滑的水平面上，在圓盤的不同位置，每個圓盤作用于水平力F和F′，使圓盤開始從靜止開始運動，讓F剛體運動規律守恒按照上述方程形成，如果作用在粒子系統主矢量上的外力等于零， 那么，剛體的位置向量為常向量，剛體的位置保持不變，即剛體守恒。根據上述方程，剛體運動定律是守恒的，如果外力錨定在某個坐標軸上（如x），這就是剛體運動守恒定律。這個定理指出剛體速度在某個坐標軸（如x軸）上的投影是恒定的。如果剛體最初處于靜止狀態，即 Cx=0，則剛體在 x 軸上的坐標保持不變。重合;定子的質量與旋轉軸不重合，偏心旋轉確定：電機支架的水平和鉛垂結合力。選擇包括外殼、定子和轉子在內的電動機作為研究對象。
系統上的外力：離心力m 轉子上的外力 m
轉子上的外力 m 實施例3 電機殼體和轉子的總質量與旋轉軸和偏心率Oe不重合。定子以相等的角速率旋轉。如果底座與基礎之間沒有螺釘固定，則初始條件為：選擇包括外部，殼體，定子和轉子在內的電動機作為研究對象，并分析系統的受力：轉子的重力m沒有水平約束，因為底座和基礎之間沒有螺釘固定， 只有結合力F分析運動，并確定每個質心剛體的加速度決定了地面上的Oxy土體;O2殼體是平移的，其耦合加速度為aO1定子用于平面運動，其耦合加速度由兩部分組成：O1（涉及加速度，水平方向）;應用剛體運動定律確定約束力來確定電機外殼在多項式系統水平方向上運動的動量不守恒，但水平方向動量的權重守恒，即Rx=0。根據初始條件，最初在x方向上沒有運動，因此系統在x方向上的動量為零。- 右運動 - 向左運動的動量規律及其應用返回構建了動量與外力主矢量之間的關系，涉及力、速度和時間的動力學。粒子系統中的動量守恒定律可用于求解系統中的速度以及與速率相關的量。剛體運動定律 剛體運動定律構建了粒子系統剛體運動與系統外力主矢量之間的關系。剛體運動定律可以用來求解作用在系統上的未知外力，這是非常有約束力的。剛體的運動與內力無關，內力不能改變整個系統的運動狀態（系統剛體的運動），但是，內力可以改變系統中單個粒子的運動狀態。如果
作用在粒子系統上的外力的主矢量等于0，則系統的剛體按慣性移動：如果它最初處于靜止狀態，則系統的剛體位置保持不變。如果作用在粒子系統上的所有外力的代數和投影在坐標軸上等于0，則系統的剛體的速率投影在這個軸上等于一個常數：如果初始速率投影等于0，則系統的剛體在該軸上的坐標值保持不變。牛頓第二定理和動量定律的微分方法牛頓第二定理和動量定律的微分方法 應用牛頓第二定理可以引入粒子系統動量定律的微分方法：引入剛體的概念，將動量表達式與牛頓第二定理和剛體運動定律進行比較， 而且可以發現，兩者有著基本相同的方式。但后者適用于粒子，而前者適用于粒子系統。地面拔河和太空拔河，誰貨架光滑的臺面后貨架會被抽出后貨架示例現象解釋一輛大馬力的車輛，在顛簸的道路上可以暢通無阻。一旦到達光滑、結冰的河流，就很難移動一寸。同樣的車輛，同樣的底盤，為什么結果不一樣？不要忘記，在汽車底盤中，二氧化碳的壓力是車輛的驅動力。你能解釋清楚嗎？力驅動車輛現象的解釋定向爆破飛石常用于某種工程需要，人們想要開鑿一座山或想要拆除房屋而不影響周圍建筑物，往往采用定向爆破。在定向爆破的情況下，為了保證周圍區域一定區域以外區域的建筑物和人員的安全，有必要事先估計爆破飛石散落的位置。你知道當流體
在管道中流動時估計動量定律的應用，當流體在管道中流動時動量定律的應用，質量流動定律的依據是什么
動量當流體在管道中流動時，運動為非剛性、開放的粒子系統。質量流動有三種方式——流體模式、氣體模式和顆粒模式。流體在管道中流動時的動量定律，質量流動的二氧化碳法，流體在管道中流動時動量定律的應用，質量流的顆粒模式，質量流的顆粒模式，質量流的顆粒流動，質量流的顆粒流動， 在流動過程中，每個位置點的速率相同。恒質量流量的特點：1.質量流量為不可壓縮流動;2.非粘度忽略了流動層之間以及質量流與管壁之間的摩擦。應用動量定律 當流體在管道中流動時，不可壓縮流體在可變截面彎曲中有規律地流動（流量不隨時間變化），如圖所示。系統的邊界由第1節和第2節確定。流體的重力為W，相鄰流體的壓力F分別施加在出口和入口兩段的管道中的流體流動上，第1段和第2段之間的流體是研究對象。以 t 時間間隔設置，流體從第 1 節和第 2 節移動到第 1 節和第 2 節之間。在t瞬時，其動量為p，在t+t瞬時，動量為p，則t時間間隔內動量的變化是流體在管道中流動時動量律的應用，注意研究的是恒定流動，所以當有流體在管道中流動時應用動量律乘以方程右側的t t， 取T的極限，那么這就是應用于靜止流體的動量定律。
要解決此問題，只需根據需要列出投影多項式。參考示例問題返回到橢圓規范機制，OC=AC=CB=l;滑塊 A 和 B 的質量為 m，曲柄 OC 和曲軸 AB 的質量忽略不計;曲柄以相等的角速率繞 O 軸旋轉;顯示位置時，角度為任意值。查找：繪制位置時系統的總動量。解決方法：將滑塊 A 和 B 視為兩個粒子，整個系統是由兩個粒子組成的粒子系統。這個粒子系統的動量可以通過兩種方式找到：第一種方法：首先估計每個粒子的動量，然后找到它的矢量和。第二種方法是確定系統的質心和剛體的速率，然后估計系統的動量。第一種方法：首先估計每個粒子的動量，然后找到它的向量和。構建氧坐標系。Oxy 坐標系以任意角度構造。在任意值的角度的情況下，（-sin解決方案：第二種方式：首先確定系統的剛體，以及剛體的速率，然后估計系統的動量。粒子系統的剛體在C處，其速度矢量垂直于OC，值為v（-sini + cos=2m系統的總動量cos（-sin噴嘴噴口，管道內壓力為p，水流密度為。管道和噴嘴通過法蘭通過6個螺釘連接。尋道：每個螺絲的力。解決方案：以噴嘴左右兩段（1-1和2-2）為邊界分析體積流量與速度和管道截面積的關系，參考示例2解決方案：分析體積流量與速度的關系，以噴嘴左右部分（1-1和2-2）為邊界的管道截面積， 有一個參考示例2解決方案：分析噴嘴中質量流的力-1-1段上管道中質量流的壓力;- 噴嘴左側的大氣壓力在截面2-2 p - 噴嘴內壁對質量流的結合力，沿著噴嘴的軸線。
參考例3：氣流從臺式風扇排出，出口處的滑流邊界半徑為D，排風流速度為v，密度為，風扇的重力為吊扇底座與風扇不滾落的臺面之間的最小摩擦素數。 參考示例 3 解決方案： 氣流吊扇秸稈由秸稈繞秸稈旋轉產生的邊界定義。在氣流不步入閥桿之前，截面規格非常大，入口處的氣流速度與出口相比很小，即v參考實施例3解決方案：分析質量流的力，檢查剛剛步入和剛剛排出的氣流截面， 在Oxy坐標系中，閥桿氣流的結合力為F;這段氣流被大氣包圍，該段兩側的大氣總壓力近似為參考示例3解決方案：分析不包括氣流W-吊扇重力的吊扇上的力;F-靜態滑動摩擦力;