摘要牛頓冷卻定理是描述在堂力學(xué)常被拿來(lái)估算教材在抒發(fā)及用牛頓冷卻定理時(shí)因此本文在討論牛頓冷卻定理的基用牛頓冷卻定理出現(xiàn)的問題進(jìn)行剖析討論與物體的性質(zhì)和表面條件有關(guān)的系數(shù)這就是牛頓冷卻定理使牛頓冷卻定理精確創(chuàng)立其熱幅射部份可以忽視幅射規(guī)律在方式上與牛頓冷卻定空氣中冷卻過程可分為二個(gè)部份部份是借熱幅射而冷卻的過程一部份是借周圍空氣的對(duì)流與傳導(dǎo)而冷卻的過據(jù)斯式藩一玻爾茲曼的宋體熱幅射定理可知我們的實(shí)驗(yàn)都不是完全宋體使熱幅射可以忽視因而牛頓冷卻定理中的贊已蘊(yùn)涵熱幅射部份合上述二種情況若熱體內(nèi)外氣溫不均勻當(dāng)熱體周圍的流體是二氧化碳一個(gè)與流體比熱流體流動(dòng)速率以及熱體的幾何規(guī)格自然對(duì)流情況下圍二氧化碳流動(dòng)速率不取決于熱體表面水溫與周圍溫度之逼迫對(duì)流時(shí)的冷卻規(guī)律應(yīng)用牛頓冷卻定理時(shí)常見的錯(cuò)誤不少普通化學(xué)實(shí)驗(yàn)教科書〔’介抑〕在敘述及應(yīng)用牛頓冷卻定理經(jīng)常出現(xiàn)一些錯(cuò)誤一書中寫道一個(gè)系統(tǒng)的氣溫假如低于環(huán)境濕度它就要散失熱量當(dāng)體溫差相當(dāng)小時(shí)(約為不超過物理方式表示可寫成使中學(xué)生錯(cuò)誤理解為牛頓冷卻定理只適用高溫范圍從上面的討論可只要散熱體的灰度系數(shù)很以至其熱幅射不顯著牛頓冷卻定本文第三部份將用體溫計(jì)的水銀泡冷卻實(shí)驗(yàn)來(lái)說(shuō)明在牛頓冷卻定理依然創(chuàng)立另外在應(yīng)用牛頓冷卻定理時(shí)牛頓冷卻定力學(xué)中常被拿來(lái)估算散熱體的熱量損失當(dāng)散熱體的散熱按牛頓冷卻定理氣溫改變將此關(guān)系式代入散熱體氣溫由是散熱體氣溫曲線即氣溫修正量與散熱體的氣溫曲線下所包在普邁化學(xué)實(shí)驗(yàn)中冰的溶化熱的測(cè)定實(shí)驗(yàn)的散熱修正就是根據(jù)這一推論來(lái)估算量熱器散失的熱量量熱器如圖二所示以體溫計(jì)錄得的氣溫作為因?yàn)榱繜崞魍馔彩怯脤?dǎo)熱性能良好的銅制成外筒保護(hù)內(nèi)筒內(nèi)側(cè)空氣層降低外界干擾構(gòu)成一比較穩(wěn)定的體溫環(huán)境內(nèi)側(cè)周圍的散熱情況了散熱修正的數(shù)值準(zhǔn)內(nèi)筒上方應(yīng)以絕熱蓋度作為環(huán)境濕度內(nèi)筒其它地方應(yīng)近似以量熱器外筒的氣溫作為環(huán)境濕度而絕不能簡(jiǎn)單地將溫度看作內(nèi)杯的環(huán)更主要的是通常水銀體溫計(jì)的熱情性較大須要一定時(shí)間小于15為此用體溫計(jì)來(lái)讀得更不能用它作為牛頓冷卻定出熱敏內(nèi)阻值再換算為體溫反應(yīng)時(shí)間15Oe的水銀溫圖一絕熱絕熱架金屬放在加熱器中加度計(jì)升至預(yù)定室溫后同時(shí)每隔t讀得氣溫計(jì)示值數(shù)據(jù)處理設(shè)濕度計(jì)的水銀泡冷卻規(guī)律為以可用氣溫變化率表示水銀de一dtde一dt他的精確實(shí)驗(yàn)證明引力質(zhì)量與慣性質(zhì)量是完全相等的由于歐特伏斯實(shí)驗(yàn)為引力理們對(duì)這一實(shí)驗(yàn)的興趣有增無(wú)減幾個(gè)知名實(shí)驗(yàn)室繼續(xù)用其方式進(jìn)行質(zhì)量等價(jià)實(shí)驗(yàn)又把比值誤差的精度推動(dòng)了好幾個(gè)數(shù)目級(jí)愛因斯坦即將發(fā)表了系統(tǒng)地闡述了普遍的引力理因斯坦把這個(gè)實(shí)驗(yàn)到的推論當(dāng)作充相對(duì)論辯護(hù)的知名編繪《著名高等教育出版將上式兩側(cè)這是典型的直利用估算最小二加法可求得服從牛頓冷卻定理熱體(水銀的氣溫為78低于溫度牛頓冷卻定理牛頓冷卻定理是描述熱體在流體中散熱規(guī)律的經(jīng)驗(yàn)公式有一定的適用范圍
