時間常數表示過渡反應的時間過程的常數。指該化學量從最大值衰減到最大值的1/e所須要的時間。對于某一按指數規律衰變的量，其幅值衰變為1/e倍時所需的時間稱為時間常數。
RC的時間常數：表示過渡反應的時間過程的常數。在內阻、電容的電路中，它是阻值和電容的乘積。若C的單位是μF（微法），R的單位是MΩ（兆歐），時間常數的單位就是秒。在這樣的電路中當恒定電壓I流過時，電容的端電流達到最大值（等于IR）的1-1/e時即約0.63倍所須要的時間即是時間常數，而在電路斷掉時，時間常數是電容的端電流達到最大值的1/e，即約0.37倍時所須要的時間。
RLC暫態電路時間常數是在RC電路中，電容電流Uc總是由初始值Uc（0）按指數規律單調的衰減到零，其時間常數τ=RC。
注：求時間常數時，把電容以外的電路視為有源二端網路，將電源置零，之后求出有源二端網路的等效內阻即為R在RL電路中，iL總是由初始值iL（0）按指數規律單調的衰減到零，其時間常數τ=L/R
RC電路時間常數的估算
假定有電源Vu通過內阻R給電容C充電，V0為電容上的初始電流值，Vu為電容飽含電后的電流值，Vt為任意時刻t時電容上的電流值，這么便可以得到如下的估算公式：
Vt=V0+（Vu–V0）*［1–exp（-t/RC）］
假如電容上的初始電流為0，則公式可以簡化為：
Vt=Vu*［1–exp（-t/RC）］
由上述公式可知，由于指數值只可能無限接近于0求電阻的物理公式，但永遠不會等于0，所以電容電量要完全飽含，須要無窮大的時間。
當t=RC時，Vt=0.63Vu；
當t=2RC時，Vt=0.86Vu；
當t=3RC時，Vt=0.95Vu；
當t=4RC時，Vt=0.98Vu；
當t=5RC時，Vt=0.99Vu；
可見，經過3~5個RC后，充電過程基本結束。
當電容飽含電后，將電源Vu漏電，電容C會通過R放電，則任意時刻t，電容上的電流為：
Vt=Vu*exp（-t/RC）
對于簡單的串聯電路，時間常數就等于內阻R和電容C的乘積，并且，在實際電路中，時間常數RC并不這么容易算，比如右圖（a）。
rc電路時間常數的定義及估算
對于上圖（a），倘若從充電的角度去估算時間常數會比較難，我們不妨換個角度來思索，我們曉得，時間常數只與內阻和電容有關，而與電源無關，對于簡單的由一個內阻R和一個電容C串聯的電路來說，其充電和放電的時間參數是一樣的，都是RC，所以，我們可以把上圖中的電源漏電，使電容C1放電，如上圖（b）所示，很容易得到其時間常數：
t=RC=（R1//R2）*C
使用同樣的方式，可以將右圖（a）電路等效成（b）的放電電路方式，得到電路的時間常數：
t=RC=R1*（C1+C2）
rc電路時間常數的定義及估算
用同樣的方式，可以將右圖（a）電路等效成（b）的放電電路方式，得到電路的時間常數：
t=RC=（（R1//R3//R4）+R2）*C1
rc電路時間常數的定義及估算
對于電路時間常數RC的估算，可以歸納為以下幾點：
1、如果RC電路中的電源是電流源方式，先把電源“短路”而保留其串聯電阻；
2、把除去電源后的電路簡化成一個等效內阻R和等效電容C串聯的RC放電回路，等效內阻R和等效電容C的乘積就是電路的時間常數；
3、如果電路使用的是電壓源方式，應把電壓源開路而保留它的并聯電阻，再按簡化電路的方式求出時間常數；
4、計算時間常數應注意各個參數的單位，當內阻的單位是“歐姆”，電容的單位是“法拉”時，乘得的時間常數單位才是“秒”。
對于在高頻工作下的RC電路，因為寄生參數的影響，很難按照電路中各元元件的標稱值來估算出時間常數RC，這時，我們可以按照電容的充放電特點來通過曲線方式估算，上面早已介紹過了，電容充電時，經過一個時間常數RC時，電容上的電流等于充電電源電流的0.63倍，放電時，經過一個時間常數RC時求電阻的物理公式，電容上的電流增長到電源電流的0.37倍。
rc電路時間常數的定義及估算
如上圖所示，如通過實驗的方式繪出電容的充放電曲線，在起點處做一條充放電切線，則切線與縱軸的交點就是時間常數RC。
