動(dòng)量定律：
動(dòng)力學(xué)的普遍定律之一。內(nèi)容為物體動(dòng)量的增量等于它所受合外力的沖量，或所有外力的沖量的矢量和。如以m表示物體的質(zhì)量，v1、v2表示物體的初速、末速，I表示物體所受的沖量，則得mv2-mv1=I。式中三量都為矢量，應(yīng)按矢量運(yùn)算；只在三量同向或反向時(shí)，可按代數(shù)目運(yùn)算，同向?yàn)檎聪驗(yàn)樨?fù)動(dòng)量定理只適用于慣性系嗎，動(dòng)量定律可由牛頓第二定理推出，但其適用范圍既包含宏觀、低速物體，也適用于微觀、高速物體。
推論：
將F=ma....牛頓第二運(yùn)動(dòng)定理
帶入v=v0+at
得v=v0+Ft/m
通分得vm-v0m=Ft
把vm做為描述運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的量，叫動(dòng)量。
（1）內(nèi)容：物體所受合力的沖量等于物體的動(dòng)量變化。
表達(dá)式：Ft=mv′－mv=p′－p，或Ft=△p由此看出沖量是力在時(shí)間上的積累效應(yīng)。
動(dòng)量定律公式中的F是研究對象所受的包括重力在內(nèi)的所有外力的合力。它可以是恒力，也可以是變力。當(dāng)合外力為變力時(shí)，F(xiàn)是合外力對作用時(shí)間的平均值。p為物體初動(dòng)量，p′為物體末動(dòng)量，t為合外力的作用時(shí)間。
（2）F△t=△mv是矢量式。在應(yīng)用動(dòng)量定律時(shí)，應(yīng)當(dāng)遵守矢量運(yùn)算的平行四邊表法則，也可以采用正交分解法，把矢量運(yùn)算轉(zhuǎn)化為標(biāo)量運(yùn)算。假定用Fx（或Fy）表示合外力在x（或y）軸上的份量。（或）和vx（或vy）表示物體的初速率和末速率在x（或y）軸上的份量，則
Fx△t=mvx－mvx0
Fy△t=mvy－mvy0
上述兩式表明，合外力的沖量在某一座標(biāo)軸上的份量等于物體動(dòng)量的增量在同一座標(biāo)軸上的份量。在寫動(dòng)量定律的份量方程式時(shí)，對于已知量，但凡與座標(biāo)軸正方向同向者取正值動(dòng)量定理只適用于慣性系嗎，但凡與座標(biāo)軸正方向反向者取負(fù)值；對于未知量，通常先假定為正方向，若估算結(jié)果為正值。說明實(shí)際方向與座標(biāo)軸正方向一致，若估算結(jié)果為負(fù)值，說明實(shí)際方向與座標(biāo)軸正方向相反。
對于彈性一維碰撞，我們有1/2mv^2=1/2mv1^2+1/2Mv2^2
mv=mv1+Mv2
可以解出v1和v2
動(dòng)力學(xué)的普遍定律之一。內(nèi)容為物體動(dòng)量的增量等于它所受合外力的沖量，或所有外力的沖量的矢量和。如以m表示物體的質(zhì)量，v1、v2表示物體的初速、末速，I表示物體所受的沖量，則得mv2-mv1=I。式中三量都為矢量，應(yīng)按矢量運(yùn)算；只在三量同向或反向時(shí)，可按代數(shù)目運(yùn)算，同向?yàn)檎聪驗(yàn)樨?fù)，動(dòng)量定律可由牛頓第二定理推出，但其適用范圍既包含宏觀、低速物體，也適用于微觀、高速物體。
推論：
將F=ma....牛頓第二運(yùn)動(dòng)定理
帶入v=v0+at
得v=v0+Ft/m
通分得vm-v0m=Ft
把vm做為描述運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的量，叫動(dòng)量。
（1）內(nèi)容：物體所受合力的沖量等于物體的動(dòng)量變化。
表達(dá)式：Ft=mv′－mv=p′－p，或Ft=△p由此看出沖量是力在時(shí)間上的積累效應(yīng)。
動(dòng)量定律公式中的F是研究對象所受的包括重力在內(nèi)的所有外力的合力。它可以是恒力，也可以是變力。當(dāng)合外力為變力時(shí)，F(xiàn)是合外力對作用時(shí)間的平均值。p為物體初動(dòng)量，p′為物體末動(dòng)量，t為合外力的作用時(shí)間。
（2）F△t=△mv是矢量式。在應(yīng)用動(dòng)量定律時(shí)，應(yīng)當(dāng)遵守矢量運(yùn)算的平行四邊表法則，也可以采用正交分解法，把矢量運(yùn)算轉(zhuǎn)化為標(biāo)量運(yùn)算。假定用Fx（或Fy）表示合外力在x（或y）軸上的份量。（或）和vx（或vy）表示物體的初速率和末速率在x（或y）軸上的份量，則
Fx△t=mvx－mvx0
Fy△t=mvy－mvy0
上述兩式表明，合外力的沖量在某一座標(biāo)軸上的份量等于物體動(dòng)量的增量在同一座標(biāo)軸上的份量。在寫動(dòng)量定律的份量方程式時(shí)，對于已知量，但凡與座標(biāo)軸正方向同向者取正值，但凡與座標(biāo)軸正方向反向者取負(fù)值；對于未知量，通常先假定為正方向，若估算結(jié)果為正值。說明實(shí)際方向與座標(biāo)軸正方向一致，若估算結(jié)果為負(fù)值，說明實(shí)際方向與座標(biāo)軸正方向相反。
對于彈性一維碰撞，我們有1/2mv^2=1/2mv1^2+1/2Mv2^2
mv=mv1+Mv2
可以解出v1和v2
動(dòng)能定律內(nèi)容：
力在一個(gè)過程中對物體所做的功等于在這個(gè)過程中動(dòng)能的變化.
合外力(物體所受的外力的總和,依照方向以及受力大小通過正交法能估算出物體最終的合力方向及大小)對物體所做的功等于物體動(dòng)能的變化。
質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能定律
表達(dá)式：
w1+w2+w3+w4…=△W=Ek2-Ek1（k2）（k1）為下標(biāo)
其中，Ek2表示物體的末動(dòng)能，Ek1表示物體的初動(dòng)能。△W是動(dòng)能的變化，又稱動(dòng)能的增量，也表示合外力對物體做的總功。
動(dòng)能定律的表達(dá)式是標(biāo)量式，當(dāng)合外力對物體做正功時(shí)，Ek2>Ek1物體的動(dòng)能降低；反之則，Ek1>Ek2,物體的動(dòng)能減低。
動(dòng)能定律中的位移，初末動(dòng)能都應(yīng)相對于同一參照系。
1能定律研究的對象式單一的物體，或則式可以堪比單一物體的物體系。
2動(dòng)能定律的估算式式方程，通常以地面為參考系。
3動(dòng)能定律適用于物體的直線運(yùn)動(dòng)，也適應(yīng)于曲線運(yùn)動(dòng)；適用于恒力做功，也適用于變力做功；力可以式分段作用，也可以式同時(shí)作用，只要可以求出各個(gè)力的正負(fù)代數(shù)和即可，這就是動(dòng)能定律的優(yōu)越性。
組動(dòng)能質(zhì)點(diǎn)組動(dòng)能定律
質(zhì)點(diǎn)系所有外力做功之和加上所有內(nèi)力做功之和等于質(zhì)點(diǎn)系總動(dòng)能的改變量。
和質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能定律一樣，質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)能定律只適用于慣性系，由于外力對質(zhì)點(diǎn)系做功與參照系選擇有關(guān)，而內(nèi)力做功卻與選擇的參照系無關(guān)，由于力總是成對出現(xiàn)的，一對斥力和反斥力（內(nèi)力）所做功代數(shù)和取決于相對位移，而相對位移與選擇的參照系無關(guān)。
動(dòng)能定律的內(nèi)容：所有外力對物體總功，（也稱作合外力的功）等于物體的動(dòng)能的變化。
動(dòng)能定律的物理表達(dá)式：W總=1/2m(v2)的平方—1/2m(v1)的平方
動(dòng)能定律只適用于宏觀低速的情況，而動(dòng)量定律可適用于世界上任何情況。（前提是系統(tǒng)中外力之和為0）
1)動(dòng)能定義:物體因?yàn)檫\(yùn)動(dòng)而具有的能量.用Ek表示
表達(dá)式Ek=1/2mv^2能是標(biāo)量也是過程量
單位:焦耳(J)1kg*m^2/s^2=1J
(2)動(dòng)能定律內(nèi)容:合外力做的功等于物體動(dòng)能的變化
表達(dá)式W合=ΔEk=1/2mv^2-1/2mv0^2
適用范圍:恒力做功,變力做功,分段做功,全程做功
動(dòng)量定律與動(dòng)能定律的區(qū)別：
動(dòng)量定律Ft=mv2-mv1反映了力對時(shí)間的累積效應(yīng)，是力在時(shí)間上的積分。
動(dòng)能定律Fs=1/2mv^2-1/2mv0^2反映了力對空間的累積效應(yīng)，是力在空間上的積分。