動(dòng)量守恒的表達(dá)式是什么？
1. m1v1+m2v2=m1v′1+m2v′2。 系統(tǒng)中兩個(gè)物體相互作用前后，動(dòng)量保持不變。
2、Δp1=-Δp2，由兩個(gè)相互作用的物體組成的系統(tǒng)，兩個(gè)物體的動(dòng)量變化大小相等，方向相反。
3. Δp=0，系統(tǒng)動(dòng)量變化為零。
動(dòng)量守恒和能量守恒的聯(lián)立公式？
請(qǐng)參閱下面的詳細(xì)信息
動(dòng)量守恒定律
如果系統(tǒng)不受外力作用或者外力之和為零，則系統(tǒng)的總動(dòng)量保持不變。 這個(gè)結(jié)論稱為動(dòng)量守恒定律。
1. 動(dòng)量守恒定律是自然界中的一項(xiàng)重要定律。 首先應(yīng)該關(guān)注的普遍守恒定律之一是實(shí)驗(yàn)定律，也可以利用牛頓第三定律結(jié)合動(dòng)量定理推導(dǎo)出來。
2. 相互施加力的物體系統(tǒng)稱為系統(tǒng)。 系統(tǒng)中可以有兩個(gè)、三個(gè)或更多對(duì)象。 在處理實(shí)質(zhì)性問題時(shí)，應(yīng)根據(jù)解決問題的需要和方便程度合理選擇制度。
能源守恒定律
能量既不出現(xiàn)也不消失； 它只是從一種形式變?yōu)榱硪环N形式，或者從一個(gè)物體變?yōu)榱硪环N形式，而總能量保持不變。
根據(jù) p=mv 和 Ek=1/2mv，p=√2mEk
動(dòng)量：物體的質(zhì)量和速度的乘積稱為動(dòng)量。 公式p=mv。 動(dòng)量是描述物體運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的量。 它對(duì)應(yīng)于當(dāng)下。 動(dòng)量是矢量什么是質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)量矩守恒定律，其方向與速度方向相同。 只要m的大小、v的大小、v的方向，三者中的任何一個(gè)或多個(gè)出現(xiàn)即可。 如果有變化，動(dòng)量p就會(huì)改變。 因?yàn)槲矬w的速度與參考系的選擇有關(guān)，物體的動(dòng)量也與參考系的選擇有關(guān)，所以動(dòng)量是相對(duì)論的。
根據(jù) p=mv 和 Ek=1/2mv，p=√2mEk。 動(dòng)量和動(dòng)能之間的最大區(qū)別在于動(dòng)量是矢量而動(dòng)能是標(biāo)量。 如果物體的動(dòng)量改變，它的動(dòng)能不一定會(huì)改變。 如果物體的動(dòng)能改變，它的動(dòng)量也必然改變。
假設(shè)質(zhì)量為 m1 的小球與靜止在光滑水平面上的質(zhì)量為 m2 的小球以速度 v0 發(fā)生彈性向前碰撞。
以m1 m2為系統(tǒng)動(dòng)量守恒m1v0=m1v1+m2v2
動(dòng)能守恒 1/2m1v0^2=1/2m1v1^2+1/2m2v2^2
v2=m1(v0-v1)/m2 替代 1/2m1v0^2=1/2m1v1^2+1/2m2v2^2
V1=(m2-m1)v0/(m1+m2) v2=2m1v0/(m1+m2)
大多數(shù)情況下動(dòng)量守恒方程如何求解？
（1）確定研究對(duì)象（系統(tǒng)）并進(jìn)行受力分析： ☆ （2）確定研究流程并進(jìn)行運(yùn)動(dòng)分析； ☆（3）在研究過程中判斷系統(tǒng)是否滿足動(dòng)量守恒定律的條件； ☆ (4)指定某一方向?yàn)檎较颍治鱿到y(tǒng)初態(tài)和終態(tài)動(dòng)量； ☆ (5) 根據(jù)動(dòng)量守恒定律建立方程并得出結(jié)果。
動(dòng)量守恒定律碰撞公式？
動(dòng)量守恒定律公式碰撞：m1v1+m2v2=m1v。 動(dòng)量守恒定律是自然界中的一個(gè)重要定律，首先要關(guān)注的普遍守恒定律之一是實(shí)驗(yàn)定律，也可以利用牛頓第三定律結(jié)合動(dòng)量定理推導(dǎo)出來。 牛頓第三運(yùn)動(dòng)定律的常見表述是：兩個(gè)相互作用的物體之間的力和反作用力總是大小相等、方向相反，并且作用在同一條直線上。 該定律由艾薩克·牛頓于 1687 年在其著作《自然哲學(xué)原理》中提出。 牛頓第三運(yùn)動(dòng)定律與第一、第二運(yùn)動(dòng)定律共同構(gòu)成了牛頓運(yùn)動(dòng)定律，描述了經(jīng)典力學(xué)中運(yùn)動(dòng)的基本定律。
中等、彈性碰撞、不完全碰撞、完全
1.動(dòng)量守恒：
以兩個(gè)球的碰撞為例：在光滑的水平面上有兩個(gè)質(zhì)量分別為 m1 和 m2 的小球。 它們以勻速直線運(yùn)動(dòng)，速度分別為v1、v2、v1v2。 當(dāng) m1 追上 m2 時(shí)，兩個(gè)球發(fā)生碰撞。 假設(shè)碰撞后兩個(gè)球的速度分別為v1ˊ和v2ˊ。
假設(shè)水平右方向?yàn)檎较颍瑒t它們?cè)谙嗷プ饔门鲎睬暗目倓?dòng)量為：p=p1+p2=m1v1+m2v2，兩球相互作用后的總動(dòng)量為：pˊ=p1ˊ+p2ˊ= m1v1ˊ+m2v2ˊ。
假設(shè)碰撞時(shí)兩個(gè)球相互施加的力分別為F1和F2。 施加力所需的時(shí)間符合牛頓第二定律。 碰撞過程中兩球的加速度為：
根據(jù)牛頓第三定律，大小相等，方向相反，即：F1=-F2
因此：m1a1=-m2a2
當(dāng)兩個(gè)球碰撞時(shí)，兩個(gè)球之間的力的作用需要很短的時(shí)間。 使用
這樣表達(dá)，碰撞前后加速度與速度的關(guān)系為：
代入上式，排序后可得：
或者寫成：
現(xiàn)在：
這意味著兩個(gè)球碰撞前后系統(tǒng)的總動(dòng)量相等。
2、彈性碰撞：
彈性碰撞前后系統(tǒng)總動(dòng)能不變什么是質(zhì)點(diǎn)系動(dòng)量矩守恒定律，兩個(gè)物體組成的系統(tǒng)向前碰撞情況滿足：
現(xiàn)在
這兩個(gè)公式可以結(jié)合起來：
當(dāng)v2=0時(shí)，
此時(shí)，若m1=m2，則v1=0； v2=0，碰撞后，動(dòng)量和動(dòng)能均發(fā)生交換。
如果 m1m2，則 v1 約等于 v1，v2 約等于 2v1。 碰撞后，m1的速度基本保持不變，仍然沿原來的方向移動(dòng)。 質(zhì)量小的物體以v1的兩倍速度向前運(yùn)動(dòng)。 如果m2m1，則v1約等于-v1； v2約等于0。碰撞后，m1以原速度反彈，m2基本不動(dòng)。
3.非完全彈性碰撞：
在非完美彈性碰撞的情況下，假設(shè)物體碰撞后，各自的速度不同，但系統(tǒng)的總動(dòng)能減少，機(jī)械能損失較大。 0e1，即分離速度小于接近速度。 在這種情況下，損失的機(jī)械能轉(zhuǎn)化為物體的內(nèi)能。 對(duì)于完全非彈性碰撞，e=0，即分離速度為零，兩個(gè)物體粘在一起并一起運(yùn)動(dòng)。
4、完全非彈性碰撞：
物體A與物體B發(fā)生碰撞，碰撞前物體A的質(zhì)量mA=m1，物體A的速度vA=v1，物體B的質(zhì)量mB=m2，物體B的速度vB= v2。
因?yàn)槲矬wA與物體B碰撞，則v1≠v2，v1≠0，v2≠0。 如果v1和v2相等且相反，則v1≠0，v2≠0，v1≠v2，v2=-v1，v1-v2=v1-(-v1)=2v1，當(dāng)v1=0且v2=0時(shí)，對(duì)象A 不與物體 B 碰撞，且 v1 和 v2 方向相同。
碰撞前，物體A和物體B的總動(dòng)量P
因?yàn)閙1、v1、m2、v2為常數(shù)值，則P為常數(shù)值，物體A和物體B的總動(dòng)能Ek
碰撞后，物體A的質(zhì)量mA=m1，物體A的速度vA=v1，物體B的質(zhì)量mB=m2，物體B的速度vB=v2，物體的總動(dòng)量A 和對(duì)象 B 是
由于物體A和物體B的總動(dòng)量保持不變，則
因?yàn)镻是一個(gè)常數(shù)值，那么P是一個(gè)常數(shù)值，物體A和物體B的總動(dòng)能
因?yàn)槟芰靠赡軙?huì)損失，那么
當(dāng)v1=v2時(shí)，物體A和物體B的總動(dòng)能Ek較小。 當(dāng)物體A和物體B的總動(dòng)能Ek較小時(shí)，v1=v2，這樣的碰撞稱為完全非彈性碰撞。
擴(kuò)展信息：
動(dòng)量守恒定律是普遍的、基本的自然定律之一。 它不僅適用于宏觀物體的低速運(yùn)動(dòng)，也適用于微觀物體的高速運(yùn)動(dòng)。 從微觀粒子到宇宙天體，無論內(nèi)力的性質(zhì)是什么，只要滿足守恒條件，動(dòng)量守恒定律始終適用。
適用條件：
當(dāng)系統(tǒng)不受外力作用或凈外力為零時(shí)； 盡管系統(tǒng)所受的凈外力不為零，但系統(tǒng)的內(nèi)力遠(yuǎn)大于外力，例如在碰撞、爆炸等情況下，系統(tǒng)的動(dòng)量可以視為近似守恒。
根據(jù)系統(tǒng)過去的經(jīng)驗(yàn)，如果不滿足上述任何一個(gè)條件，則系統(tǒng)的總動(dòng)量不守恒。 然而，如果系統(tǒng)在某個(gè)方向上滿足上述任一條件，則系統(tǒng)的動(dòng)量在該方向上守恒。
動(dòng)量守恒的反沖案例公式？
在系統(tǒng)內(nèi)力的作用下，當(dāng)某一方向的部分動(dòng)量發(fā)生變化時(shí)，相反方向的剩余動(dòng)量也發(fā)生等量的變化。 噴氣式飛機(jī)、火箭等都是反沖運(yùn)動(dòng)的例子。 如果系統(tǒng)由2部分組成，相互作用前的總動(dòng)量為零。 大多數(shù)情況下，對(duì)于物體分離，M是火箭本體的質(zhì)量，m是氣體變化量。 噴氣式飛機(jī)和火箭的飛行利用了反沖原理。 它們都是依靠噴射氣流的反沖力來實(shí)現(xiàn)巨大的速度。 現(xiàn)代噴氣式飛機(jī)可以通過不斷向后噴射氣體以超過1000m/s的速度飛行。 在遠(yuǎn)離任何恒星的太空中，質(zhì)量為 m 的人相對(duì)于他旁邊的航天器相對(duì)靜止。 因?yàn)闆]有外力，他和飛船始終保持相對(duì)靜止。 根據(jù)動(dòng)量守恒定律，火箭原始動(dòng)量為零，噴射后火箭和氣體的總動(dòng)量仍為零，即mΔv+Δmu=0。 求解火箭方程 Δv= -Δmμ/m (1) (1)。 噴射氣體的速度越大，火箭噴射物質(zhì)的質(zhì)量與火箭本身質(zhì)量的比值越大，火箭達(dá)到的速度就越大。 到2023年將火箭噴氣機(jī)的速度大幅提高到4000 m/s是極其困難的。 為此，需要努力降低火箭本身的質(zhì)量。 火箭起飛時(shí)的質(zhì)量與火箭本體不含燃料的質(zhì)量之比，稱為火箭質(zhì)量比。 大多數(shù)情況下，這個(gè)參數(shù)小于10，否則火箭結(jié)構(gòu)的強(qiáng)度就會(huì)成為問題。 然而，這樣的火箭仍然無法達(dá)到發(fā)射人造地球衛(wèi)星的7.9公里/秒的速度。 為了解決這個(gè)問題，蘇聯(lián)科學(xué)家齊奧爾科夫斯基提出了多級(jí)火箭的概念。 火箭層層相連。 第一級(jí)燃料用完后，將火箭本體丟棄，以減輕負(fù)擔(dān)。 然后第二階段開始工作。 這樣，將它們逐級(jí)連接起來，理論上就可以提高火箭的速度。 很高。 但在大多數(shù)應(yīng)用中，不會(huì)超過四級(jí)，因?yàn)楫?dāng)級(jí)別過多時(shí)，連接機(jī)構(gòu)和控制機(jī)構(gòu)的質(zhì)量會(huì)增加很多，工作的可靠性也會(huì)降低。
能量守恒定律怎么寫？
機(jī)械能守恒公式：Ek1＋Ep1＝Ek2＋Ep2，動(dòng)量守恒公式：m1v1＋m2v2＋…=m1v1ˊ＋m2v2ˊ＋…。 能量守恒定律可以表示為：系統(tǒng)能量的變化只能等于傳入或傳出系統(tǒng)的能量的量。
能量既不出現(xiàn)也不消失； 它只是從一種形式變?yōu)榱硪环N形式，或者從一個(gè)物體變?yōu)榱硪环N形式，而總能量保持不變。 能量守恒定律是普遍存在的基本自然定律之一。
同時(shí)動(dòng)量守恒和能量守恒的二級(jí)公式是什么？
動(dòng)量是物體質(zhì)量和速度的乘積，用于描述運(yùn)動(dòng)物體的效果，是物體機(jī)械運(yùn)動(dòng)的量度。
動(dòng)量p=mv，單位主要取決于質(zhì)量單位和速度單位。 在國際單位制中，動(dòng)量的單位是kg·m/s。
動(dòng)量具有三個(gè)屬性：矢量性、瞬時(shí)性和相對(duì)性。 動(dòng)量的方向就是速度的方向，動(dòng)量定義中的速度就是瞬時(shí)速度。 因此，動(dòng)量是一個(gè)狀態(tài)量。 因?yàn)槲矬w的速度與參考系的選擇有關(guān)，所以物體的動(dòng)量也與參考系的選擇有關(guān)。 一般以地為參考系。
動(dòng)量守恒定律：如果一個(gè)相互作用的物體系統(tǒng)不受外力作用，或者外力之和為零，則系統(tǒng)的總動(dòng)量保持不變。
數(shù)學(xué)表達(dá)式：
1.p=p（相互作用前系統(tǒng)的總動(dòng)量p等于相互作用后的總動(dòng)量p）
2.△p=0（系統(tǒng)總動(dòng)量增量為零）
3.△p1=-△p2（由兩個(gè)相互作用的物體組成的系統(tǒng)，兩個(gè)物體的動(dòng)量增量相等且方向相反）
4.m1v1+m2v2=m1v1+m2v2（兩個(gè)相互作用的物體形成一個(gè)系統(tǒng)，向前的動(dòng)量之和等于向后的動(dòng)量之和）
動(dòng)量守恒定律？
也稱為角動(dòng)量守恒定律。 這意味著根據(jù)動(dòng)量矩定理，當(dāng)總外力矩為0時(shí)，其動(dòng)量矩保持不變。 表達(dá)動(dòng)量矩守恒條件的定律。 當(dāng)質(zhì)點(diǎn)繞固定點(diǎn)（或軸）不受力或不受力的力矩自始至終都等于0時(shí)，質(zhì)點(diǎn)朝向該點(diǎn)（或軸）的動(dòng)量矩保持不變。
當(dāng)系統(tǒng)對(duì)某一固定點(diǎn)（或軸）施加的外力的力矩總和自始至終為零時(shí)，系統(tǒng)在該點(diǎn)（或軸）的動(dòng)量矩保持不變。
例如，太陽對(duì)行星的引力總是指向太陽的中心。 因此，如果不考慮其他恒星的引力，行星相對(duì)于太陽中心的動(dòng)量矩是守恒的。
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