《應(yīng)用磁矩守恒解答磁約束問題.pdf》由會員分享磁力矩做功，可在線閱讀磁力矩做功，更多相關(guān)《應(yīng)用磁矩守恒解答磁約束問題.pdf（3頁典藏版）》請在人人文庫網(wǎng)上搜索。
37卷第7期2015年7月數(shù)學(xué)教學(xué)PHYS1CSNGVoL37NO7July2015應(yīng)用磁矩守恒解答磁約束問題吳慶華山東省單縣中級學(xué)校廣東223600摘要磁約束是用磁場來約束等離子體中帶電粒子的運(yùn)動其基本原理是帶電粒子在磁場中遭到洛倫茲力作用僅從受力情況出發(fā)剖析磁鏡場中帶電粒子的運(yùn)動情況往往比較困難結(jié)合磁矩守恒思想能達(dá)到意想不到的效果通過例題介紹磁矩概念證明帶電粒子在磁鏡場中運(yùn)動時磁矩守恒并應(yīng)用磁矩守恒性質(zhì)解釋磁鏡場約束現(xiàn)象和求解奧賽題關(guān)鍵詞磁矩磁矩守恒磁鏡場約束文章編號10020748201570016中圖分類號G6337文獻(xiàn)標(biāo)識碼B一磁矩和磁矩守恒磁矩是表征載流線圈或微觀粒子磁性的物理量計算公式為miSn其中i為電壓硬度S為線圈面積n為與電流方向成右手螺旋關(guān)系的單位矢量例題11質(zhì)量為m帶電量為q速率為的帶電粒子在勻強(qiáng)磁場B中做勻速圓周運(yùn)動產(chǎn)生一個圓電壓環(huán)如圖1所示該電壓環(huán)的磁矩稱為粒子的回旋磁矩試寫出粒子回旋磁矩的大小的表達(dá)式圖1圖22非勻強(qiáng)磁場B不隨時間變化僅隨空間緩慢變化磁場關(guān)于z軸對稱磁場的非均勻尺度遠(yuǎn)大于帶電粒子在該磁場中運(yùn)動的回旋直徑粒子的運(yùn)動可以近似看成繞磁感線的螺旋運(yùn)動如圖2所示不構(gòu)成磁矩圖中未畫出試證明運(yùn)動帶電粒子的回旋磁矩是一個守恒量解析1設(shè)帶電粒子在勻強(qiáng)磁場中做圓運(yùn)動的直徑為R則電壓環(huán)的面積為丌R等效電壓強(qiáng)度為一景所以回旋磁矩為一IS一此處磁矩寫成以免與質(zhì)量混淆再借助R一T一代入得回旋JNAN一通常情況下與B不垂直回旋磁矩寫為一2借助圖3沿磁場對稱軸取為軸在垂直于z軸的平面上取平面極坐標(biāo)r和臼因而r構(gòu)成一個柱座標(biāo)系因磁場相對于z軸對稱B一0B的出現(xiàn)緣于B沿z軸的變化粒子運(yùn)動的速率滿足一口其中決定了所在磁場繞對稱軸所做的圓周運(yùn)動使圓軌道垂直聯(lián)通磁場的平緩變化使粒子近似做螺旋線的運(yùn)動圖3圖4借助空間對稱的隨空間緩慢變化磁場中B的存在先討論B和B的關(guān)系為此取一很小柱形封閉面使z軸為柱軸直徑為r高為z如圖4所示穿進(jìn)和穿出柱面的磁通量之和為零磁場高斯定理即B2nrAzBr一04z7c一Br一0z7r其中B為柱側(cè)面上沿徑向向外的平均磁感應(yīng)強(qiáng)度37卷第7期數(shù)學(xué)教學(xué)面看B方向徑向向里B將為負(fù)值由于側(cè)面很小近似看成側(cè)面上的磁感應(yīng)強(qiáng)度柱面兩端面上的磁感應(yīng)強(qiáng)度近似取r一0處的磁感應(yīng)強(qiáng)度即Br一0z和Br一0z解得B一一號Br一0z一B一0zrBf210一一l此處B為z軸上的磁感應(yīng)強(qiáng)度值又由于B的存在帶電粒子沿z方向?qū)⒋嬖诩铀俣葷M足動力學(xué)等式AVz一上B一若把式中r作為粒子回旋直徑Rz軸上的B寫成B則粒子加速度可寫為一一ABNNR再利用一丟代入式得一一AB一一壘旦2B0一一l4J一tPAt因一z一且為定值有一1刪12上A12一一一一一一一因有一一At聯(lián)臥式和得一壘由此知必為恒量二磁矩守恒的應(yīng)用1解釋磁約束現(xiàn)象1磁鏡場約束兩端呈瓶頸狀的磁感線如圖5瓶頸處的磁場強(qiáng)能將帶電粒子反射回來也稱作磁鏡從而限制粒子沿磁場方向的移動使粒子Bo8圖5在回旋運(yùn)動的同時不斷地來回穿梭被約束在兩端磁鏡之間這些現(xiàn)象稱作磁鏡場約束2解釋當(dāng)粒子從弱磁場區(qū)向強(qiáng)磁場區(qū)運(yùn)動時由磁矩一爭守恒特性口上將隨著B的逐漸增強(qiáng)而不斷增大又因為帶電粒子在磁場中運(yùn)動速度保持不變且一l47J將隨著I的增大而減少如果磁鏡咽喉處的磁場特別強(qiáng)則當(dāng)某處一時便消失稱鏡點同時此處的洛倫茲力除了粒子做圓運(yùn)動所需分力外另一個分力將把粒子推向弱磁場方向發(fā)生粒子反射同樣的情況出現(xiàn)在另一端的鏡點于是粒子將在兩鏡點間陸續(xù)反射而被捕獲在弱場區(qū)設(shè)弱場的最小磁感應(yīng)硬度為B該處粒子的速度與磁場的傾角稱投射角為則鏡點處的磁感應(yīng)硬度B應(yīng)滿足條件一改寫為B一口假如磁鏡極大磁場為B則投射角小于的ln口粒子被捕獲滿足sin一L0當(dāng)0粒子將Dm穿過磁鏡而逃逸2應(yīng)用解題例題21999年全省奧賽世錦賽圍繞月球周圍的磁場呈兩極強(qiáng)中間弱的空間分布1958年范阿倫通過人造衛(wèi)星搜集到的資料研究了帶電粒子在地球磁場空間中的運(yùn)動情況后得出了在距地面幾千公里和幾萬公里的高空存在著電磁輻射帶范阿倫幅射帶的推論有人在實驗室中通過實驗裝置形成了如圖6所示的磁場分布區(qū)域MN在該區(qū)域中磁感應(yīng)硬度B的大小沿軸從左到右由強(qiáng)變?nèi)踉儆扇踝儚?qiáng)對稱面為PP已知z軸上0點磁感應(yīng)硬度B的大小為JDP一一二Mr一一一t一一一一P圖6B兩端M點的磁感應(yīng)強(qiáng)度大小為B現(xiàn)有一束質(zhì)量均為m電量均為q速度大小均為的粒子在0點以與z軸成不同的投射角a往右半空間發(fā)射設(shè)磁場足夠強(qiáng)粒子只能在由鄰近軸的磁感應(yīng)線圍成的截面積很小的磁力管內(nèi)運(yùn)動試剖析說明具有不同的投射角0t的粒子在磁場區(qū)MN間的運(yùn)動情況剖析這是一道闡述題要求通過必要的估算半定性半定量地說明各個粒子如何運(yùn)動解答這類題的關(guān)鍵是分析清楚題中有哪些物理過程以及過程和過程間有什么不同哪些聯(lián)系分析清楚從現(xiàn)象的產(chǎn)生發(fā)展到結(jié)果造成了什么數(shù)學(xué)量的變化以及怎樣的變化本題中的粒子投射角a不同物理37卷第7期數(shù)學(xué)教學(xué)過程的共同點除a一90外都是做螺旋形運(yùn)動不同點只是各個螺旋線的直徑斜度不同而已解1帶電粒子沿軸做螺旋運(yùn)動時受到阻力而減速設(shè)粒子達(dá)到磁感應(yīng)硬度為B處的速度為其垂直和平行于磁場的方向的分速率分別為J和粒子剛從0點射出時有I一sin按照磁矩守恒一一一sin2Go因為粒子在磁場運(yùn)動過程中洛倫茲力不做功粒子動能守恒即速度7d為守恒量有7d一口j由式知粒子到達(dá)不同的B處73將有變化再由式廠一得V一470一1一sina此式說明隨著沿軸磁場B的減小平行磁場方向的速度口將急劇減少軸向速率的減少是由于粒子沿軸往右運(yùn)動時受到阻力因磁力管壁的磁場與z軸不平行粒子在運(yùn)動過程中受到的洛倫茲力廠斜向指向z軸如圖7所示廠是平行于z軸的分量它成為阻礙粒子沿軸向右運(yùn)動的阻力廠I是洛倫茲力垂直于z軸的份量它為粒子做螺旋運(yùn)動提供粒子做圓周運(yùn)動的向心力由圓半徑表達(dá)式和rr一f一U一蔭P圖7式得rm7308113or0此式表qBBo明螺旋直徑隨磁場B的減小而降低結(jié)合式螺旋運(yùn)動的軸向速率漸漸減少即螺旋斜度逐步減少若粒子抵達(dá)M端它必定以FM為直徑做圓周運(yùn)動70sin口o1qBMB2臨界投射角由式知若以某個投射角tXOL發(fā)射的粒子抵達(dá)M點時其平行于磁場方向的速率M恰好滿足1一安sin蟣即sina0L候則粒子剛好在M點軸向速率為零此時VM一即垂直于磁場方向的分速度最大Ol稱為臨界投射角由式易知投射角aa的粒子在未抵達(dá)M點時軸向速度已減至零這些粒子將在小于MN點距離范圍內(nèi)相對于對稱面PP做周期的往復(fù)螺旋運(yùn)動投射角越大往復(fù)運(yùn)動的距離越小當(dāng)投射角a90時粒子就在對稱面PP內(nèi)做直徑為rITKU0的廁周qD運(yùn)動小結(jié)粒子射入分布對稱非勻強(qiáng)磁場倘若僅從受力情況出發(fā)分析帶電粒子的運(yùn)動情況往往比較困難結(jié)合磁矩守恒思想很容易判斷粒子沿z軸直線運(yùn)動的速率和垂直z軸的圓周運(yùn)動的半徑如何隨座標(biāo)z的變化而變化參考文獻(xiàn)1殷實最新國際國外數(shù)學(xué)奧林匹克大賽優(yōu)化解題題典IM長春山東教育出版社20123393402程稼夫高中數(shù)學(xué)奧賽補(bǔ)習(xí)教程電磁學(xué)IM南京中國科技學(xué)院出版社20042492523NicholasJGiordano計算物理M北京復(fù)旦大學(xué)出版社2007更正本刊2015年第5期中探討等效思維在小學(xué)物理解題中的運(yùn)用一文的作者儲成節(jié)來信要求更正如下1第56頁例4這一段最后已知未一1000kgm應(yīng)更正為已知V木一1000cm2第56頁例4下面一段最后所以解出液體的密度為應(yīng)更正為所以解出木塊的密度為本刊2015年第5期第5頁關(guān)于愛因斯坦博得1928年諾貝爾化學(xué)學(xué)獎1928年應(yīng)當(dāng)更正為1921年18
