動(dòng)量守恒？
1. 動(dòng)量守恒理論
1、定理內(nèi)容：如果一個(gè)系統(tǒng)不受外力作用或外力之和為零，則該系統(tǒng)的總動(dòng)量保持不變。 這種推論稱(chēng)為動(dòng)量守恒原理。
闡明：
(1) 動(dòng)量守恒定律是自然界最重要、最普遍的守恒定律之一。 它既適用于宏觀物體，也適用于微觀粒子； 它既適用于低速運(yùn)動(dòng)的物體，也適用于高速運(yùn)動(dòng)的物體。 它是一個(gè)實(shí)驗(yàn)定律，也可以由牛頓第三定理和動(dòng)量定律推導(dǎo)出來(lái)；
(2)動(dòng)量守恒、能量守恒和角動(dòng)量守恒共同成為現(xiàn)代數(shù)學(xué)的三大基本守恒理論。 最初它們是牛頓定理的結(jié)果，
但是后來(lái)發(fā)現(xiàn)它們的適用范圍遠(yuǎn)比牛頓定理廣，
它是比牛頓定理更基本的數(shù)學(xué)定律，
它反映了時(shí)空的本質(zhì)。 在，
動(dòng)量守恒是從空間平移的不變性推導(dǎo)出來(lái)的，
能量守恒是從時(shí)間平移的不變性推導(dǎo)出來(lái)的，
而角動(dòng)量守恒定律是從空間的旋轉(zhuǎn)對(duì)稱(chēng)性推導(dǎo)出來(lái)的；
(3) 具有相互斥力的物體系統(tǒng)稱(chēng)為系統(tǒng)。 系統(tǒng)中可以有兩個(gè)、三個(gè)或更多對(duì)象。 在解決實(shí)際問(wèn)題時(shí)，應(yīng)根據(jù)需要和解決問(wèn)題的方便程度合理選擇系統(tǒng)。
2、動(dòng)量守恒定律的適用條件：系統(tǒng)不受外力作用或外力對(duì)系統(tǒng)的合力為零，或內(nèi)力遠(yuǎn)小于外力。
注：（1）區(qū)分內(nèi)力和外力
兩個(gè)物體發(fā)生碰撞時(shí)，必須相互排斥，因?yàn)閮蓚€(gè)物體屬于同一個(gè)系統(tǒng)，它們之間的力稱(chēng)為內(nèi)力； 系統(tǒng)外的物體所施加的力稱(chēng)為外力。
(2) 當(dāng)總動(dòng)量一定時(shí)，每個(gè)物體的動(dòng)量可以有很大的變化
3.動(dòng)量守恒的物理描述：
(1)p=p'。
即系統(tǒng)相互作用開(kāi)始時(shí)的總動(dòng)量等于相互作用結(jié)束時(shí)（或某一中間狀態(tài)）的總動(dòng)量；
(2)δp=0。
即系統(tǒng)總動(dòng)量的變化為零。 如果所研究的系統(tǒng)由兩個(gè)對(duì)象組成，則可以描述為：
m1v1+m2v2=m1v1'+m2v2'（等式兩邊都是向量和）；
(3) δp1=-δp2。
也就是說(shuō)，如果系統(tǒng)是由兩個(gè)物體組成的，則兩個(gè)物體的動(dòng)量變化大小相等，方向相反。 這里，要注意動(dòng)量變化的矢量性質(zhì)。 在兩個(gè)物體相互作用的過(guò)程中，兩個(gè)物體的動(dòng)量也可能減小。 小，也可能減少，但其向量和保持不變。 [編輯本段] 二、碰撞
1、碰撞是指物體之間相互作用時(shí)間很短，但相互排斥力很大的現(xiàn)象。
在碰撞過(guò)程中，系統(tǒng)中物體相互作用的內(nèi)力通常遠(yuǎn)小于外力，因此碰撞中的動(dòng)量守恒。 根據(jù)碰撞前后物體的動(dòng)量是否在一條直線上，有正面碰撞和斜向碰撞。 小學(xué)數(shù)學(xué)通常只學(xué)習(xí)正常的bump。
2、根據(jù)碰撞過(guò)程中動(dòng)能的損失，碰撞可分為兩種：
A。 完全彈性碰撞：碰撞前后系統(tǒng)的總動(dòng)能不變，兩個(gè)物體組成的系統(tǒng)正面碰撞滿足：
m1v1+m2v2=m1v1'+m2v2'
1/+1/=1/2m1v1′2+1/2m2v2′2（動(dòng)能守恒）
合并兩式可得：
v1'=[(m1-m2)
v1+2m2v2]/(
m1+m2)=(m1-m2)v1/(m1+m2)
v2'=[(m2-m1)
v2+2m1v1]/(
m1+m2)=2m1v1/(m1+m2)
如果m1m2，第一個(gè)物體的質(zhì)量遠(yuǎn)大于第二個(gè)物體的質(zhì)量
此時(shí)m1-m2≈m1，m1+m2≈m1。 則有 v1'=v1
v2'=2v1
如果m1m2，第一個(gè)物體的質(zhì)量遠(yuǎn)小于第二個(gè)物體的質(zhì)量
此時(shí)m1-m2≈-m2，
2m1/(m1+m2)≈0。 那么就有v1'=-v1
v2'=0
b. 完全非彈性碰撞，其中動(dòng)能損失最大，滿足由兩個(gè)物體組成的系統(tǒng)：
m1v1+m2v2=(m1+m2)v
C。 非彈性碰撞，碰撞后有一定的動(dòng)能損失，損失比例介于前三者之間。 [編輯本段] 3.反沖現(xiàn)象
在系統(tǒng)內(nèi)力的作用下，當(dāng)一部分的動(dòng)量向某一方向變化時(shí)，其余部分的動(dòng)量向相反方向變化相同的大小。 噴氣客機(jī)、火箭等都是反沖運(yùn)動(dòng)的例子。 若系統(tǒng)由兩部分組成角動(dòng)量定理的實(shí)際應(yīng)用，相互作用前總動(dòng)量為零，則0=m1v1+m2v2，v1和v2方向相反。
通常對(duì)于物體的分離，有0=mv+(mm)v`
動(dòng)量守恒定律
如果系統(tǒng)不受外力作用或外力之和為零，則系統(tǒng)的總動(dòng)量保持不變。 這種推論稱(chēng)為動(dòng)量守恒定律。 動(dòng)量守恒、能量守恒和角動(dòng)量守恒共同成為現(xiàn)代數(shù)學(xué)中的三大基本守恒理論。 從空間平移不變性推導(dǎo)出動(dòng)量守恒，從時(shí)間平移不變性推導(dǎo)出能量守恒角動(dòng)量定理的實(shí)際應(yīng)用，從空間旋轉(zhuǎn)對(duì)稱(chēng)性推導(dǎo)出角動(dòng)量守恒定律。
動(dòng)量守恒定律
普遍的動(dòng)力學(xué)定律之一。 動(dòng)量定律的內(nèi)容是：物體在一個(gè)過(guò)程開(kāi)始和結(jié)束時(shí)動(dòng)量的變化量等于它在這個(gè)過(guò)程中受到的力的沖量（用字母I表示），即乘積力與力作用時(shí)間的關(guān)系，物理表達(dá)式為FΔt=mΔv。 公式中的沖量是所有外力沖量的矢量和。 動(dòng)量定律是通過(guò)實(shí)驗(yàn)觀察總結(jié)出來(lái)的定律，也可以從牛頓第二定理和運(yùn)動(dòng)學(xué)公式中推導(dǎo)出來(lái)。 其化學(xué)本質(zhì)也與牛頓第二定理相同，也就是說(shuō)只能在經(jīng)典熱力學(xué)范圍內(nèi)應(yīng)用。
而與動(dòng)量定律有關(guān)的定理——?jiǎng)恿渴睾愣桑蟮浇咏馑俚母咚伲〉椒肿釉映叨龋匀怀闪ⅰ?動(dòng)量守恒定律的定義是：如果一個(gè)系統(tǒng)沒(méi)有受到外力或外力矢量和為零，則系統(tǒng)的總動(dòng)量保持不變。 可見(jiàn)，動(dòng)量定律和動(dòng)量守恒定律是兩個(gè)不同的概念，不能混淆。
1、動(dòng)量守恒定律是自然界最重要、最普遍的守恒定律之一。 它是一個(gè)實(shí)驗(yàn)定律，也可以用牛頓第三定理結(jié)合動(dòng)量定律推導(dǎo)出來(lái)。
2、具有相互斥力的物體系統(tǒng)稱(chēng)為系統(tǒng)。 系統(tǒng)中可以有兩個(gè)、三個(gè)或更多對(duì)象。 在解決實(shí)際問(wèn)題時(shí)，應(yīng)根據(jù)需要和解決問(wèn)題的方便程度合理選擇系統(tǒng)。
什么是動(dòng)量守恒定律？ 公式是什么？
動(dòng)量守恒、能量守恒和角動(dòng)量守恒共同成為現(xiàn)代數(shù)學(xué)中的三大基本守恒理論。 起初它們是牛頓定理的結(jié)論，后來(lái)發(fā)現(xiàn)它們的適用范圍遠(yuǎn)比牛頓定理廣，是比牛頓定理更基本的數(shù)學(xué)定律，反映了空間和時(shí)間的本質(zhì)。
1. p=p'表示系統(tǒng)交互開(kāi)始時(shí)的總動(dòng)量等于交互結(jié)束時(shí)（或中學(xué)狀態(tài)）的總動(dòng)量。
2、Δp=0表示系統(tǒng)總動(dòng)量的變化為零。 如果所研究的系統(tǒng)由兩個(gè)對(duì)象組成，則可以描述為：
（等式兩邊都是向量和）。
3.Δp1=-Δp2
也就是說(shuō)，如果系統(tǒng)是由兩個(gè)物體組成的，則兩個(gè)物體的動(dòng)量變化大小相等，方向相反。 這里，要注意動(dòng)量變化的矢量性質(zhì)。
擴(kuò)展信息
為了驗(yàn)證能量守恒原理，法國(guó)化學(xué)家泡利（1900-1958）在1930年提出了一個(gè)大膽的想法：如果覺(jué)得在β衰變過(guò)程中有一個(gè)未被探測(cè)到的未知粒子，那么列出的所有沖突都可以立即得到解決。
也就是說(shuō)，如果β衰變服從能量守恒原理，那么在衰變過(guò)程中應(yīng)該存在一種質(zhì)量極小、不帶電荷的粒子。 泡利在 1930 年 12 月寫(xiě)信給邁特納和蓋革時(shí)首次提出了這一假設(shè)。